论坛风格切换切换到宽版
  • 3856阅读
  • 111回复

[求助]漫谈统一场论(三) [复制链接]

楼层直达
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 80楼 发表于: 2017-10-14  粉丝: 4   好友:3
动力学对称性
1960年前后,许多人都企图发现一个更高的对称性。大多数研究者只是在强相互作用的范围内探讨这个问题。然而,Gell-Mann却通过弱相互作用这个“后门”探讨这个问题,推广了他和Feynman在1958年提出的概念。最值得注意的是,通过弱相互作用的处理方法,和通过强相互作用的方法,两种方法导致相同的对称性方案;对于出现这种情况的原因还不太了解,虽然Gell-Mann开创了一些研究。
我们也从粒子物理这个“后门”探讨引力的问题,加进引力的对称性以后,即正、负能态配对、左手-右手配对、以及拓扑翻转变换,应该可以解决粒子物理的问题,这只要假设中子和质子互为对方的镜像粒子就可以了。南部阳一郎等粒子物理学家们已经制造了一个“理想国”,即假设π介子是个质量为零的Goldstone玻色子,我们也制造一个“理想国”,中子可以衰变为质子,我们也假设质子可以衰变成中子(当然,原子核中确实如此),可以看出,这一对镜像衰变产生的电子和中微子的电荷和螺旋性都是相反的,确实是镜像对称的,用粒子物理的语言来说,C和P对称性都破坏了,但CP的联合对称性仍然是守恒的。在粒子物理中,量子引力的对称性表现为一种动力学对称性(这与动态重正化的想法是一致的),正如氢原子的SO(4)对称性一样,南部称之为隐对称性。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 81楼 发表于: 2017-10-19  粉丝: 4   好友:3
窄能带现象
量子力学发现的结果使Bohr原子的图画发生了某些改变。按照量子力学,电子在氢原子中的运动是用波函数ψ来描述的。氢原子在n=1时的基态是由于下列单一组的量子数来描述的:n =1,l =0,m =0。角量子数l是用来量度电子在其轨道上的角动量的。氢原子中,基态氢原子的电子(l=0)没有任何角动量,实验已经表明基态氢原子是没有任何轨道角动量的。这是椭圆轨道的极限情况,即短轴为零的情况,与这种轨道相应的角动量为零。这个图像代表一种由于质点绕引力中心作经典运动的类型。它相当于把电子描述为从原子核出发,走出距离2a之后又返回到核的运动。电子是朝着空间的所有方向对核作进出运动,因而形成了原子的球形对称性。
Schrödinger的波函数方法和泡利的动力学对称性方法可能都反映了正确理论的一个方面,但两种方法之间明显缺乏有机的联系,“Schrödinger蛋”理论应该是连接这两种方法的桥梁。这其实是又一个新版本的波-粒二象性之争。“Schrödinger蛋”理论允许轨道角动量为零的情况。Schrödinger-泡利对偶性可能对于其他量子力学情况影响不大,但对于铁磁性金属和窄能带现象却是至关重要的。对于窄能带现象,Smith和Kmetko提出了一张准周期表,两条斜线中间或临近的区域,就是窄能带现象出现的场所。处于两条斜线中间地带或临近的元素和化合物,往往具有极其反常的物理性质;例如金属铈的多种不同的固相及其反常的相变;铈合金与铀合金的重电子特征;铁、钴、镍的强铁磁性;基于铜氧化物的高转变温度超导材料。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 82楼 发表于: 2017-10-21  粉丝: 4   好友:3
量子亏损理论
量子亏损理论(QDT)是由Seaton及其同事发展起来的,其思想可追溯到量子力学发展初期时Hartree等人的工作。他们曾作过将Bohr理论推广到多电子系统中去的尝试。
对H原子的Rydberg公式进行修改而获得量子亏损的定义。实验上发现对不同系列成员量子亏损近乎是常数,物品是对于具有紧密原子实的未受到微扰的系列。QDT的首要任务是去解释这样一个事实,并从这个经验观察中获得一个与有效单电子薛定谔方程相一致的波函数,以致能当主量子数n改变时量子亏损近似为常数。
QDT不是从头计算理论,也就是说,它并不试图从基本原理去求解多体问题。但是,它是一个建立在理论基础上的参数化过程。人们寻找波函数的形式以及它们与n的依赖关系;这依次得到许多其他的量随n变化的精确观测。因为,在量子力学中,一旦知道波函数,系统的大量可观察到的性质就能计算出来。
引入量子亏损的一个简单方法是假设原子势近似是Coulomb势,但在短程时相差一个离心项。这种方法表明,量子亏损来源于势能的短程部分。它提供了与μ联系的参数化波函数,并且提供了一个更为通用的处理原子实的方法。不同于一般量子力学中的处理方法,我们将原子中的势能表示为:Coulomb + 离心项。由“Schrödinger蛋”理论可以推导出量子亏损理论。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 83楼 发表于: 2017-10-26  粉丝: 4   好友:3
线性引力理论
如果引力场很弱,我们的线性引力理论将是一个很好的近似。Newton理论和线性相对论理论都取决于弱场假设,但是Newton理论还要求低速假设(v <<c);这一假设在相对论理论中并不需要。这样,相对论理论是一个改进,因为我们可以处理与时间有关的场,并且可以处理相对论粒子在(弱)引力场中的运动。例如,我们可以计算光(光子)在太阳引力场中的运动;而在Newton理论中这是不可能做到的。在静态场和低速的情况下,Newton引力理论可以从相对论理论得到。因为在非相对论极限下,线性理论给出的方程与Newton理论给出的相同,两个粒子之间引力作用的符号在两种理论中是一样的。用标量场和张量场表示的相互作用自动给出引力,正如用矢量场表示的相互作用自动给出斥力(对同性电荷)一样。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 84楼 发表于: 2017-10-28  粉丝: 4   好友:3
Wigner定理
考虑两个Rydberg系列,这些系列中的每一支,包括所有的束缚态和相连接的电离连续区,用一个激发通道描述。当一个系列未受扰动时,μ为常数。由于量子数n与μ的分数部分的决定无关,图形在两条轴上可以画为对1的模,在我们的选择的情况下(常数量子亏损),这些点将存在于两个交叉的直线上,我们可以直接读出谱线。图形的分支在它们交叉点处相互影响最大。这实际上是一个基本规律(Wigner无交叉定理),该规律由Von Neumann和Wigner提出,它表示相互作用态(即具有相同量子数J的态)能量的两条曲线作为连续可调的微扰的函数实际上不能交叉,而必须表现出反交叉,在不能得到的0耦合极限条件下交叉才存在。若一严格或真实的交叉发生了,系列必须具有不同的量子数,这时它们之间就没有相互作用了。
由“薛定锷蛋”理论可以推导出Wigner无交叉定理。“薛定锷蛋”会将束缚态和连续通道耦合起来,这类似于庞加莱共振。另一方面,由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>的跃迁转过的相位是π,相当于有拓扑量子数存在,导致能级劈裂,这是一种刚性的要求;此时两条通道的交叉点类似于临界点,涨落异常地大,加上泡利不相容原理后,必定得出两条曲线反交叉的结论。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 85楼 发表于: 2017-10-31  粉丝: 4   好友:3
Levinson定理
“薛定锷蛋”理论和Levinson定理有同构关系。随势阱束缚了的减小,束缚态能级上升至临界值,然后一个接一个地消失,变成生存期很短的共振,或连续区的调制,而它们随着能量不断进一步上升,迅速加宽,直至看不见为止,这种势能经常发生于原子核中,并且在靠近临界值的共振中出现Ramsauer最小值,Levinson定理将可以观测的共振数目与阱内束缚态数目联系起来,内容是:在连续区相位变化≈ π的数目与阱内束缚态数目相等。这一类型势能的一个很好的例子就是在原子团中的Woods-Saxon阱。既然所有短程阱的行为非常相似,而巨共振的主要特征又由内阱决定,那么我们讨论它们的性质时将量子散射理论的许多众所周知的结论应用于原子核物理。Levinson定理告诉我们,对于与角量子数l相对应并且有能力支持m个束缚态的任何一个短程阱其相移δ在连续区的底部,相移由δ=mπ给出。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 86楼 发表于: 2017-11-04  粉丝: 4   好友:3
碳足球
由于碳足球晶体价带的电子态密度大于其导带的电子态密度,所以预期在空穴掺杂的情况下超导转变温度要比电子掺杂的情况高。2千年美国Bell实验室Schön等人创新一种场效应掺杂技术,成功地对碳足球晶体进行了空穴掺杂,使超导转变温度达到52K,[J. H. Schön, Ch. Kloc, B. Batlogg. Nature, 2000, 408: 549]。新结果已达到117K。[News in Science, Dec 2001, 294, 2443. 其中报道:空穴掺杂碳足球使超导转变温度达117K ]。
对掺杂碳足球超导电性的机制尚不清楚,但注意到铷3碳足球和钾3碳足球的κ值分别为84和92,表明密度很高的拓扑结构在超导电性中起到了重要的作用,而“薛定锷蛋”可以具有拓扑结构,由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>的跃迁中包含了相位转动π。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 87楼 发表于: 2017-11-08  粉丝: 4   好友:3
对应原理
Einstein最先提出了一个问题:怎样将对应原理运用于具有严格依赖于是否存在经典轨道的多周期表示的原子系统中。如果系统存在多周期轨道,那么它的运动就会变为可分离的。在所有多电子原子的独立粒子实模型和微扰模型中都假定了动力学变量的可分离性,但这一结论并不严格。Einstein在对Poincaré工作的讨论中指出,三体问题的变量分离并不真实存在。通常,一个Hamiltonian既不是完全可积的,也不是完全混沌的。这意味着实际上相空间数分裂为一个准周期运动的“稳定岛”和称为随机层的区域,这些区域由单个轨道密集填充。这些不同的区域可在Poincaré截面上看到。
这样,非微扰氢原子已成为一个独一无二的原子规则量子化的例子。对多电子原子而言,不能假定可以完全变量分离。Bohr-Sommerfeld量子化理论并不能精确应用。在经典力学中,这样的系统是混沌的或有不规则的轨道,问题是:在对应的量子系统中,这种性质是否能保持和怎样来维持?
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 88楼 发表于: 2017-11-10  粉丝: 4   好友:3
开根号
为了清楚地说明这一点,我们强调下面的事实。在辐射的量子理论中,光量子数N和波场相位θ作为一个可观测量一定是q数。如果情况是这样,那么从开根号√可得出b不是一个c数。但是,反之也不为真。N和θ是q数不会自动地从非对易关系[b, b*] = δ中得出。开根号√的变换关系不能从b和b*不是c数的事实获得,而必须从N和θ是正则q数(Dirac, 1927b)这样一个特殊的假设推出。这是这个理论的量子本性的一个必然结果,而不是一个充分条件。仅仅通过把振幅看作一个非c数,经典辐射理论就不能被量子化。另一方面,在量子理论里,振幅总是可以为一个不是c数的量所表示。
因此出于两个原因,“二次量子化”的称呼是不适当的。原因之一:在量子理论里,它不是一个额外的量子化,而是一个形式变换。原因之二:如果没有“薛定锷蛋”理论作为基础,它不能用作经典理论量子化的一种方法。其实,有了“薛定锷蛋”理论之后,作为多体量子力学和量子场论的逻辑基础中的这个内在矛盾一下子就可以解决,因为“薛定锷蛋”的产生与湮灭算符起到的正是“开根号√”的作用。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 89楼 发表于: 2017-11-15  粉丝: 4   好友:3
氦的双激发谱
氦的双电离势非常高。如果有关联量子数去描述两电子的激发态,那么在氦中有最好的机会发表这些激发态。氦是研究双激发原形的系统。这是三体问题的原子版本。首先观测到氦的双激发谱的是Silverman和Lassettre。氦的双激发谱出现像Rydberg系列的强自电离共振,收敛到n =2的母体态类氢离子:由于氦+是类氢离子,2s和2p之间没有太大的能量差别,这一谱产生两个系列其中一个很强引起一宽共振、另一非常弱引起一窄共振。关于这些Cooper、Fano等作了如下解释:就退化观点,真正的双激发态两电子波函数是对称和反对称的组合。这可能是“薛定锷蛋”的一种效应,“薛定锷鸡”和“薛定锷蛋”之间可以是对称的、也可以是反对称的。+和-量子数提供了双激发态相关联量子数,结果实际的或相关的量子数是n+和n-而不是2snp或2pns。尽管选择定则允许产生两个系列,从实际可以看出,在强度和宽度上两个有明显的不同,这一点清楚地看出包含不同的对称情况。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 90楼 发表于: 2017-11-16  粉丝: 4   好友:3
求和规则
在一个激发道中巨共振的出现以及振子强度求和规则的存在,其结果就是使同一通道的Rydberg系列振子强度的减弱或消失,这种现象可以通过不同方式予以解释。首先,我们可以这样说,既然一个巨共振在它的宽度内用到了全部的求和规则,那么所有的在一个激发通道内变化的振子强度也在巨共振的宽度内被消耗了。因此对于4d10的激发,对应于10个电子的子壳层可得到振子强度将集中于一个特征,而在不同能量的任何Rydberg态都没有此特征。另一个描述着重强调初和末态波函数的空间叠加,4d初态轨道半径与内阱l =3双阱势能有一个大的重叠。末态轨道是塌缩的,它与初态有一个大的空间重叠,引起一个大偶极矩阵元以及大的跃迁概率,相反,作为外阱(Rydberg轨道)本征函数的末态轨道与4d轨道有很小的空间重叠,导致很小的跃迁概率。当然这两种描述是等价的,他们认为Rydberg系列跃迁消失或减弱与巨共振的出现有关。或许,还与“薛定锷蛋”有关。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 91楼 发表于: 2017-11-18  粉丝: 4   好友:3
共振价键
六方最紧密堆积相当于各层按ABAB …的顺序堆叠。锌与镉的结晶结构均与六方最紧密堆积结构无异,只是在六重轴方向上有些伸长,其轴率分别为1.856与1.886,比球体最紧密堆积的数值约大15%。锌的这两种原子间距离为2.660Å和2.907Å。从原子间距离的大小不同,可以得出结论:在这些金属中,在六方层内的原子间的键,比层与层之间的原子间的键要强一些。汞的结构(A10)是和锌与镉的结构有密切关系的。和锌与镉相似,汞形成了六个强的键和六个弱些的键,但是在键的方向上它与其他两个同族元素是不一样的。这些结构可以合理地解释为:在每个原子与其最近邻原子之间生成了共价键。Hume-Rothery曾经指出:这种最近邻原子的数目的顺序,可以进一步向周期表的左方外推,从而导出如下的预期数值:镓、铟、铊(也许还包括硼和铝)是5,锌、镉、汞是6,铜、银、金是7等等。这个规则并不是一般有效的,但是由于它与锌、镉和汞的结构的一致性,却是值得注意的。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 92楼 发表于: 2017-11-21  粉丝: 4   好友:3
氢键
氢键是弱键中的强者,但要比共价键小一个数量级。单个氢键也许不太起眼,而大群氢键的集体效应就会令人刮目相看了。氢键会导致分子液体中分子之间的缔合。水的某些性能异常(如高的沸点和汽化热,熔点以上的密度异常)是和氢键有关,氢键在生物分子结构中起重要作用,例如DNA与蛋白质的螺旋结构,就是靠一系列的氢键连结起来的。因为氢键的键能小,它在形成和分散时的活化能也小,它特别适合参加在常温下发生的反应。只有电负性最强的原子之间才能生成氢键,而且两个成键原子的电负性越大,氢键的强度也应该越大。关于氢键的本性已经有过许许多多的猜测,而且还发表过几篇价键理论的计算,但总的来说,这些目前还只能使我们得到几个定性的结论。在氢键的形成中涉及的只是极性键,例如O-H、F-H,在所有情况中氢都处在偶极的正端。O-H键偶极的偶极矩与孤对电子原子的偶极矩显然是按照在两个基团间有静电吸引那样的方式而取向的。
怎样才能使共有质子的那两个原子靠近在一起从而产生了大的静电吸引能?氢键有可能是“薛定锷蛋”的一种效应。质量数A越小,量子特征也就越明显,氢原子的质量是最小的,其零点能会被“薛定锷蛋”的集体效应放大。虽然对于弱氢键还没有真正具有说法力的计算结果,但看来“长键”结构(电荷迁移状态)对势能面的形状可以有重大的影响,并且是造成氢键形成时所发生的OH键长与力常数改变的原因。对于对称双低点的情况,“薛定锷蛋”会拉低双阱势能之间的位垒。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 93楼 发表于: 2017-11-22  粉丝: 4   好友:3
超导能隙
两粒子约化密度矩阵表明电子对之间的关联是长程的。也就是说,在空间的某一点附近消灭两个电子,在空间很远的另一点附近产生两个电子的关联函数值不随这两点间的距离增加而减小。因此,超导态具有长程的对关联。而且,可以证明如果一个系统具有非对角的对关联长程序,其两粒子约化密度矩阵也至少有一个本征值将与N有相同的数量级。从这个意义上讲,也可以把超导相变定义为二阶密度矩阵的最大本征值从量级为1的数变成量级为N的数的过程。参量α在超导向正常态转变时由一个有限的数转变为零,因此可以用α作为描述超导的序参量。在教科书和绝大多数文献中,通常把超导能隙等价于超导序参量。这一点原则上讲是不严格的。
一个系统中只要存在超导非对角长程序,这个系统就是超导的,无论存在不存在能隙。事实上,无能隙超导体是存在的,最常见的例子就是含磁性杂质的超导体。超导能隙与超导序参量是两个不同的概念,正确地予以区分是必要的。但对于大多数超导体,超导能隙正比于超导序参量,从这个意义上讲它们完全是等价的。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 94楼 发表于: 2017-11-23  粉丝: 4   好友:3
简单分子反应
在分子反应里,有些很简单的反应,在长时间里,理论的估计反应截面与实验量总持续有一些差异,这些反应是:氢 + 氢分子→ 氢分子 + 氢;DH + 氢分子→ DH + 氢。理论曲线与实验值有确定的偏离。这种情况,使分子物理学研究者颇为迷惑。1992年有人将这些反应过程分子波函数的量子几何相位计入理论中。使人惊喜的是所得理论计算与实验很相近。从多原子分子的研究,很早就知道电子势能面随着原子位形变化而改变,两个势能面会相交。如果相交处形成一锥体面,这三原子系统的位形拓扑会产生非平庸的量子几何相位。因而绕y轴的路径结果导致出现附加的几何相位,这时几何相位取值为π。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 95楼 发表于: 2017-11-27  粉丝: 4   好友:3
非常重要
孤子众多奇特的量子数导致了电子能谱中带隙态存在。对孤子解方程时,发现在带隙的中心存在额外的态。剩余的电荷和自旋态仅仅反映带隙中间的态被电子占据的各种方式。未被占据的孤子态具有+e电荷的事实首先是被数值计算发现的,随后,Schrieffer使用著名的、绝热卷绕的观点解释了这个现象。这个观点是分数量子Hall效应理论转折点。假设一个微扰哈密顿量使序参量有远离原点的、确定的相位φ,然后固定这个相位使分子的左边相位到零,并绝热地使右边相位φ从0到π。与此同时,右边尾部的整个基态慢慢地移到右边,同时泵浦电荷到无限远。由π卷绕的、泵浦电子的数量必须是一个电子,晶胞电荷的一半,因为这样的两次卷绕必须移动超过一个单位晶胞的电荷。但是没有净自旋转移,因为在这个过程中,系统以非常小的间隔形成有隙的单态。其实,用“薛定锷蛋”理论一下子就可以得到Schrieffer的结果,因为由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>的跃迁产生的相移是π,这说明早有大量证据支持“薛定锷蛋”理论,只是不为人们注意罢了。这个讨论与模型完全无关,仅与体材料内部的对称和哈密顿量在样品尾部变形到没有坍台隙的、简单形式的可能性有关,这一点是非常重要的。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 96楼 发表于: 2017-11-29  粉丝: 4   好友:3
相位涨落
高温超导体的相位涨落图像,与二维体系中的Kosterlitz-Thoulesse(KT)相变类似。铜氧化物高温超导体的相位涨落就是KT相变的一个三维版本。我们测量到的超导临界温度不是平均场相变温度,而是长程关联被破坏的温度。平均场相变温度以下,是一个序参量振幅不为零,但是相位无序的一个状态。根据理论分析,这样的相位涨落态不同于通常的Gaussian型涨落(振幅涨落),由于仍有超流电流围绕着这些磁通涡旋,所以仍存在微弱的抗磁性。由于真正的拆对场很大,所以相位涨落态的抗磁性可以一直维持到很大的磁场。前面已经从实验上验证过,这些涡旋激发具有严格的二维特性,也即其抗磁化强度是严格沿c轴方向的,因此可以采用力矩测量的技术测量该抗磁性。如果样品的磁矩m和外磁场H成一个小角度φ,则样品就会受到一个力矩m╳B。采用测量电容的方法可以极灵敏地探测到微小间距的改变,跟超导量子干涉仪(SQUID)相比,唯力矩测量技术可以应用于更强的磁场下,与SQUID的灵敏度相当。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 97楼 发表于: 2017-12-02  粉丝: 4   好友:3
矛盾
郑国庆NMR的工作没有受到应有的重视,也没有得到正确的分析和认识。这个工作的重要性在于向单分量模型及二维d波配对机制提出质疑。铜63和氧17同位素效应在单晶上的测量,给出极重要的信息:(1) 铜位核的信息与氧位定性地不同,铜核信号是有矩的,是d波特征;(2) 氧核信号是趋于零的,反映超导态的信息:氧核看到了超导凝聚,奈特位移趋于零,超导态是无矩的:自旋无矩,轨道也无矩(目前讨论最多的d波态是有矩的,不应是超导态的轨道部分!)。在重电子超导体中,具有d波对称性的材料的奈特位移,是不趋于零的。(3) 铜核有受超导影响的迹象。表示铜与氧间有耦合,出现有较弱的下降趋势。
这是否意味着NMR实验和相位敏感实验的结果是互相矛盾的?或许是实验结果并不矛盾,而是理论互相矛盾。由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>的跃迁产生的相移是π,等价于半个磁通,或许可以化解这个理论上的矛盾。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 98楼 发表于: 2017-12-04  粉丝: 4   好友:3
Madelung规则
时至今日,物理学仍没有对周期闭合作出理论解释。周期表中原子的核外电子排布服从以下三个原则:
1. aufbau原理:电子是随n +l值的递增来占据轨道的。例如4s轨道的n +l =4,3d轨道的n+ l=5,所以电子优先排布在4s轨道上。这个规则常常称为Madelung规则或n +l规则。2. Hund规则:电子占据能量相同的轨道时,它们将尽可能地分占不同的轨道。
3. 泡利不相容原理:每个原子轨道至多容纳两个自旋方向相反的电子。
第一个原则实际上没有涉及原子轨道的能量排序问题,它真正涉及的是多种轨道的填充顺序,这些是有关联的但又是独立的问题。下面的讨论将涉及更多电子的轨道分布,而不是它们的自身能量。n +l规则还没有从量子力学的原理中导出,一流量子化学家Per-Olav Löwdin把这次失败称为量子力学中的一个最突出的问题。n +l规则似乎可以从“薛定锷蛋”理论推导出来,只要假设电子优先占据拓扑量子数较为简单的轨道就可以了。
在线henryharry2

发帖
2207
盟币
1546
威望
2
魅力值
6
版主工龄
0
宣传币
0
从事行业
物理
(毕业)院校
东南大学
只看该作者 99楼 发表于: 2017-12-05  粉丝: 4   好友:3
难以理解
虽然所有过渡元素优先占据s轨道,但事实也表明s轨道是最容易电离的,这使得这个问题更加难以理解。这种情况可以通过两个简图来表示,一个代表过渡系元素的相应填充轨道,一个代表相应的电离轨道。我们可以看出很明显的矛盾:如果电子优先排布在4s轨道上,这表明考虑了所有电子的相互作用后,它的稳定性更大。然而失电子的相对难易程度,表明4s轨道上所有电子都不如3d轨道上的稳定,因为它比较容易失去。近年来,为了试着解决这个矛盾,出现了许多关于这个情况的复杂分析和解释。这个问题或许有一个简单的解决方法,或许无法解决。或许电子的排布是按照拓扑优先而不是能量优先的法则。