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[理论物理]凝聚态物理1 [复制链接]

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只看该作者 40楼 发表于: 2017-12-08  粉丝: 4   好友:3
重电子金属
1999年,在单晶镱(x)镥(1-x)镍2硼2碳材料中发现了从中等超导转变温度值的超导体向重电子金属转变的现象。当x=0时,镥镍2硼2碳为超导体,超导转变温度= 16.3K;而当x=1时,镱镍2硼2碳为重费米子金属,其电子比热系数γ = 530mJ/摩尔·K,其Kondo温度约为10K,既不表现超导电性也不表现磁性。在镱(x)镥(1-x)镍2硼2碳中,当x从零增加时,它从超导电材料经一Kondo杂质区,最后(当x =1时)达于重费米子金属。“薛定锷蛋”理论可以解释这个现象,在镱镍2硼2碳中,假设由|薛定锷鸡> →|薛定锷蛋>的跃欠代表局域的自旋态,由|薛定锷鸡>←|薛定锷蛋>的反向跃迁代表扩展的Bloch相干态中的自旋态,两个相反的自旋态构成了Kondo单态,此时是(x= 1)重电子金属。随着x减少,重费米子逐渐演变成由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>→|薛定锷鸡>的跃迁,转化成玻色统计,x=0时,镥镍2硼2碳为超导体。
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只看该作者 41楼 发表于: 2017-12-14  粉丝: 4   好友:3
相图
一般情况下,多数超导化合物的电阻是很小的。许多超导化合物,其组成元素并不是超导电性元素;例如铋化二金是超导体,但金和铋都不呈现超导电性,说明产生超导电性的原因来自于金属中的自由电子气的性质。这类超导化合物的构成遵守单-双对偶性规律和载流子密度小的特点。从化合物的相图中,可以看到化合物的转变温度与化合物组成成份有密切关系。图中的T-n曲线有一条凸线,在此线以内是超导相,线以外是正常态。从相图可以看出,当载流子密度从金属态降到导电性较差的态时,转变温度升高,在相图的左侧是绝缘体和半导体态。图中存在一个临界浓度,对应于最大转变温度。很清楚,该相图从金属相到半导体相,直到绝缘体相描绘了单-双对偶性,也就是“薛定锷蛋”和薛定锷波之间的对偶关系。
由于传统超导化合物的相图和铜氧化物高温超导体的相图很相似,可能单-双对偶性在高温超导体中也起到了重要的作用。高温超导体中铜氧面的电子结构是一个两分量系统,由铜3d和氧2p电子组成。与流动性强的金属态电子不同,掺杂铜氧化物超导体中的载流子是近局域的。超导相干长度约为1.5纳米。因此,在超导机制研究方面,电子-电子相互作用成为了主要的关注。P. W. Anderson首先用共振价键态(RVB)的概念来解释高温超导体中的电子配对机制。共振价键态是一种半局域的电子对态,与由波矢k描写的Bloch态电子不同,半局域电子之间的有效相互作用不是通过交换玻色子,而是由局域交换作用来实现的。当然了,由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>→|薛定锷鸡>的跃迁包含了半个玻色子。
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只看该作者 42楼 发表于: 2017-12-17  粉丝: 4   好友:3
磁通量子
从宏观上看,磁通量好像是可以持续增加的,但从微观上看,确是不连续的。磁通量只能是一份一份地增加。每份磁通量称为一个磁通量子。我们从超导体零电阻、超导电流能在超导体中持久存在这一特性出发,还能推断出,超导电流必须是量子化的。人们注意到,超导持续电流的电流强度及其能量并没有由于辐射的耗散而逐步消失。由此可以联想到一个类似的例子。氢原子核外的电子也绕原子核作轨道运动,也形成一持续电流,但并没有因此而耗散能量,致使电子轨道半径越来越小,而很快地跌落到原子核上去。这是因为氢原子的电子轨道半径不允许连续变化,它只能是一个阶梯、一个阶梯的减小,电子的轨道是量子化的。在氢原子中,一个周期中所流过的电量是电子电量,由此看来,绕原子核运动的核外电子的电流也是量子化的。由这一例子就不难理解,超导电流也应是量子化的。超导持久电流允许取的能态在数值上不能连续变化,而只能阶梯形变化。当然磁通量的变化也只能是阶梯形的,每一阶梯的改变量,也即磁通量改变所允许的单位,按F. London的说法,是一个“磁通元”。
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只看该作者 43楼 发表于: 2017-12-20  粉丝: 4   好友:3
Volovik效应
混合态中,主要存在两种不同形式的低能激发,一种是定域在涡旋芯内部或周围的费米子激发。在各向同性s波超导体中,1964年Caroli, de Gennes和Matricon通过求解Bogoliubov-de Gennes方程,证明磁通涡旋芯子存在准粒子的束缚态。1989年Hess等通过STM实验在二硒化铌超导体中首先观测到了这些束缚态。二是涡旋芯外磁场导致的准粒子激发。在s波超导体中,由于各个方向都存在能隙,这类激发在低温下的贡献很小。因此,s波超导体在混合态中的低能激发主要是涡旋芯内的准粒子的束缚态激发。但在d波超导体中,涡旋芯外的准粒子很容易激发出来。而且,同涡旋芯内的准粒子激发相比,涡旋芯外的准粒子激发所占的体积比要大得多,这些芯外的准粒子激发对低能热力学的贡献要超过芯内局域电子态激发的贡献。d波超导体在混合态中的低能激发主要是磁场所诱发的芯外的准粒子激发,这一点最早由Volovik指出,是分析d波超导体在混合态中低能物理性质的一个重要出发点。
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只看该作者 44楼 发表于: 2017-12-21  粉丝: 4   好友:3
Hubbard模型
关于固体中电子结构的描述问题,已经沿着两条主要思路在开展研究。一方面,我们可以采用Hund和Mulliken的分子-轨道近似法。这是一种单电子理论,由它就导致Bloch的能带模型,在这里,不同电子运动之间的关联被忽略掉了。这种方法很适宜于处理普通金属的导带。另一方面,有Heitler-London模型或局域电子模型,这是对固体的一种纯原子性描述,被证明适于处理大多数绝缘体以及稀土金属的f电子。但不能说也适于处理过渡金属的d电子,它们无疑会形成非局域的d带。由于在能带模型中被忽略掉而实际上起着重要作用的电子运动之间的关联,在许多场合,金属中的d电子表现出准原子的行为。因此,必须建立一种关联理论,以给出能带型波函数和原子型波函数之间的平衡。
实际上,关联效应可以表现得及其显著,甚至能导致能带理论完全失效。我们考察两个例子。首先研究建立过渡金属原子局域磁矩的可能性。在能带图像中,d电子在特征时间h/W(W为d带宽度)内从一个原子渡越到另一个原子,因此可将自旋设想成是系结于每个运动着的电子上的,这样,一个原子的自旋——即处在那个原子周围的总自旋——的大小和方向都是无规地涨落着。电子间的相互作用会引起什么影响呢?在解释单个原子的电子态所满足的Hund法则时,电子之间库仑相互作用起了至关重要的作用。Hubbard的想法是,由于很强的在位库仑排斥势的存在,会导致电子之间的关联。也就是说,若一个离子实的最外层电子能级已经被一个确定自旋的电子所占据,那么由于在位库仑势的存在,另外一个自旋相反的电子跳迁入同一能级的概率将会大大降低。
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只看该作者 45楼 发表于: 2017-12-23  粉丝: 4   好友:3
电子间化合物
在58种金属元素中,以立方最紧密堆积排列,或以六方最紧密堆积排列结晶的,或者同时具有这两种晶型的,就有46种。Hume-Rothery曾讨论过作为一个单相体系出现A-B稳定固溶体的经验性条件。条件之一是原子直径要相匹配。尽管原子直径之间的关系可能有利,但如果A和B有着形成金属间化合物的强烈趋势,则仍然不能形成固溶体。合金的电子结构通常可以根据每个原子所含有的传导电子平均数目n来讨论。冶金学家通常用希腊字母来标识感兴趣的合金相,例如β相指体心立方相。电子化合物一词标志一种居间相(例如β相),这种相的晶体结构为比较确定的电子与原子的比率所决定。对于许多合金而言,这一比率服从Hume-Rothery定则:对β相,此比率为1.50。根据近自由电子能带论可以得出Hume-Rothery定则的一个简明表述。体心立方相的出现相应于电子浓度接近1.48,此时内接Fermi球与立方晶格的Brillouin区接触。
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只看该作者 46楼 发表于: 2017-12-23  粉丝: 4   好友:3
Fermi面
一个新相出现时的电子浓度同Fermi面与能区边界发生接触时的电子浓度,其间为什么会有联系?在与Brillouin区边界接触的区域,能隙将劈裂为两个。当被充满的能态一旦达到能区边界,那么如果再添加电子,就要付出较大的能量:添加进去的电子只能纳入出现在能区边界处的能隙上方的各个能态中,或是纳入较低那个能区的角隅附近的高能态中。因此,如果晶体结构能够变成那样,使得其布里渊区能包含一个较大的内接Fermi面,那么,就其能量来说就较为有利。研究表明,在锂-镁合金体心立方晶格中,当每个原子的电子数达到n =1.48时,就会出现一个与能区边界相接触的球状Fermi面。铜氧化物的金属态中,最早观察到的一个反常现象是铜-氧层中电流的电阻和温度之间的线性比例关系。这种现象很普遍,更进一步说,这种电阻的起源好像只与电子有关。
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只看该作者 47楼 发表于: 2017-12-23  粉丝: 4   好友:3
两种载流子
铜氧化物的金属态中,最早观察到的一个反常现象是铜-氧层中电流的电阻和温度之间的线性比例关系。这种现象很普遍,当掺杂合适时,它在几乎所有的铜氧化物金属态中都会发生,而且,它发生的温度范围很大,从10K一直到700K电阻率随温度的变化都是线性的。更进一步说,这种电阻的起源好像只与电子直接有关。这是很令人吃惊的,因为还没有理论可以仅根据电子散射来预言这种行为。实际上,按照Fermi液体理论的预期,通过一个准粒子另一个准粒子的散射,电阻是与温度的平方成比例的。
通过观察磁场对电子施加的Lorentz力所产生的侧向电流(Hall效应),我们也能够测量准粒子的散射率。不可思议的是,这些电流的电阻的确给出了一个与温度平方成比例的散射率。这个结果是由Ong小组最早报道的。在最佳掺杂附近,Hall系数近似的正比于1/T。这种行为被认为是和弛豫时间的分离相关,那为什么会有弛豫时间的分离?在最佳掺杂附近,电阻率和温度是线性关系,但它的Hall角却和温度的平方是线性的关系。
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只看该作者 48楼 发表于: 2017-12-23  粉丝: 4   好友:3
空穴口袋
一个单一的准粒子如何能够具有两个截然不同的散射率?这个问题的答案以及对铜酸盐的其他许多独特性质的解释仍然存在很大的争议。的确可能存在两种载流子,从“薛定锷蛋”理论的角度看,线性电阻率可能是由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>→|薛定锷鸡> 的跃迁产生的关联电子能带的一种行为;而Hall角与温度平方的线性关系却是较低能区的角隅附近的空穴口袋产生的。P. W. Anderson对于Hall角和温度的平方关系提出了一种可能的解释,就是用不同的弛豫时间来描述。从输运实验,我们可以得出一些现象学结论,T线性电阻率似乎是由于电子-电子相互作用(例如可能是“薛定锷蛋”导致的关联),T线性电阻率只在最佳掺杂附近被观测到。Hall角有很强的温度效应,对于空穴型的超导体,Hall角似乎在一个很宽的掺杂范围内,都是满足T平方关系,这个可能联系到空穴口袋。而对于过掺杂,它已经过渡到电子口袋。空穴口袋有可能是“薛定锷蛋”导致的能隙劈裂产生的。
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只看该作者 49楼 发表于: 2017-12-27  粉丝: 4   好友:3
织构
对于过掺杂的情况,镧锶铜氧可以做到非常过掺杂,可以到0.4,这样可以看出Hall系数从正到负有一个演变,即有一个负的Hall系数。也就是说可能是从空穴口袋过渡到电子口袋,这时样品是不超导的,电阻率是随温度平方关系,这是严格的Fermi液体的行为。Ando小组制备了一系列的高质量镧锶铜氧单晶,研究了关于掺杂幻数的结果。它们非常仔细地调节锶的含量从而调节载流子浓度,然后测出电阻率,计算得出迁移率,发现电阻率归一到300K时,载流子浓度会有一个magic掺杂的问题。这个跟赵忠贤院士的想法有些类似。为什么会有幻number,有人提出了一个关于CDW的电荷有序占据的解释,这个解释是来自于Hall的测量结果。我认为,掺杂幻数应该是“薛定锷蛋”和薛定锷波的对偶性导致的织构现象产生的。
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只看该作者 50楼 发表于: 2017-12-28  粉丝: 4   好友:3
必要条件
“薛定锷蛋”导致的相变类似于几何相变,具有Scale-invariant的形式。边缘Fermi液体理论的假说是:在一宽的动量范围内存在元激发,对由交换这些电荷以及自旋涨落所导致的推迟单粒子自能Σ(k, ω),突出地表示了当ω →0时Σ的奇异项而略去了其余“正常项”。Varma等人的理论认为,高温铜氧化物超导体的普遍反常来源于自能的奇异项。对正则Fermi液体,T =0K下有Re(Σ) ~ ω,于是,当能量值趋于Fermi能时(ω→0),态的生存时间长,所以准粒子概念有效。由于系统内粒子的耦合相互作用,准粒子并非孤立的完备态;还有非相干背景。对于边缘Fermi液体,当E →0时,准粒子权重对数地消失;对于增广Euclid空间和射影空间而言,假设Fermi能为无穷远点,反演距离或射影距离是对数地趋近于无穷远点的。下面的几个例子可以说明Varma等人的唯象理论对一些实验的解释。首先看正常态的隧穿电导g(V),其中|V|的范围约在0到100毫电子伏;欲得到实验结果的一个必要条件是Im Σ(k, ω)≈ -|ω|。
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只看该作者 51楼 发表于: 2017-12-29  粉丝: 4   好友:3
费米面
在T*以上赝隙开始消失,而在T*以下当温度进一步下降时,Fermi能附近的态密度不断减小形成较深的赝隙;实验表明,对一定材料从欠掺杂到近最佳掺杂时,T*值逐渐下降。在温度-掺杂相图中,存在一个具有赝隙的正常金属态区域。在这个相图区内的态以其载流子元激发谱存在赝隙为其本质特征,称之为赝隙金属态。实验还表明,随着温度的降低,赝隙金属态的Fermi面有随着温度的下降而演化的一个过程。例如铋锶钙铜氧-2212的费米面,温度减小时,其Fermi面由高温下的连续的、圆滑变形的方形,逐渐变为四个对称配置的不连续的弧或口袋。赝能隙金属态的发现,对传统的固体物理学产生了新的冲击,它显然不同于经典的金属模型,因而成为21世纪又一带基本性的问题。由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>→|薛定锷鸡> 的跃迁会导致电子之间产生关联,对应于金属态;由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>→|薛定锷鸡> 的跃迁加上由|薛定锷鸡>←|薛定锷蛋>←|薛定锷鸡>的反向跃迁会在二维投影Hilbert空间的黎曼球面上产生配对,这对应于赝能隙。
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只看该作者 52楼 发表于: 2017-12-31  粉丝: 4   好友:3
共识
诺贝尔奖得主Laughlin提出Gossamer超导理论时指出:单带模型(Hubbard和t-J)不能是高温超导理论的出发点,并引发共振价键(RVB)波函数研究的复苏。Anderson等共同提出的RVB无修饰超导理论,依靠有效单带模型以及RVB波函数的变分计算,给出了超导态的相图,并将Gossamer理论包容在内,自称是一个完全的超导理论。但该理论马上遭到Varma CM的全面批驳。Varma指出,这个理论有三个不适当:(1) 采用限制变分自由度的波函数来研究Hubbard或t-J模型是不适当的;(2) Hubbard和t-J模型作为铜氧化物的模型是不适当的;(3) 变分计算的主要结果与大量实验结果相矛盾,这些不一致对于这个理论是致命的。Varma特别指出这个理论给出的相图是错误的。高温超导铜氧化物相图中除了超导转变外,还有两个重要的转变点,它们是反铁磁绝缘态-金属态转变以及x =0.19附近的转变。实验给出的相图与RVB plain Vanilla超导理论给出的相图本质上不同。Varma甚至断言:不能包容高温超导铜氧化物这些转变的理论不能是高温超导铜氧化物的理论。Varma的看法(见arXiv: cond-mat/0312385)表明在高温超导铜氧化物研究方面尚没有取得共识。
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几何相变
用无磁格点部分取代2维Heisenberg模型中的个别的自旋,已被用来研究或识别局部空位对奈尔(Néel)转变的影响及子晶格磁化所受到的巡游空穴的影响。经过研究已知,在电子型铜氧化物中Néel态的破坏,主要是由于渗逾效应;而在空穴型铜氧化物中,载流子造成的窘组(frustration)导致Néel温度T(X)十分迅速地被抑制。不同的机制,对相图中电子-空穴的不对称性可以提供一个说明。电子型掺杂的渗逾效应有可能是“薛定锷蛋”造成的效应,“薛定锷蛋”导致的相变是一种几何相变,也就是渗逾效应。
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“回避”效应
何以会如此?其原因在于上述的基于Coulomb作用而考虑的自旋排列机构过分简单,忽略了一些重要的东西。对于空间位置而言,“薛定锷蛋”的关联效应会导致具有同向自旋的两个电子在运动中要互相“回避”,因为电子间存在这种“回避”效应,所以它们之间的相互作用就不是Δ,而是比Δ小得多的“有效相互作用”E,E亦与电子运动的性状(关联和能带结构)有微妙的关系,是一个复杂的量。我们把这种有效场模型映射到由密度泛函理论计算得到的能带模型上,使得原子磁矩值与基态能量值在零温下匹配。在这个外斯-Heisenberg-密度泛函理论模型中,“交换作用能”是E,其中对中心原子i = 0的所有邻位j求和,由(单次计数的)对“交换相互作用常数”表征。它反映了期望值为<s>的中心自旋i =0在具有相同期望值<s>的所有其他自旋j构成的场中的能量。在实践中,总“交换作用能”的一个良好估计可以由最近邻对的交换能≈ 30 meV乘以最近邻的数目(≈ 10)得到,给出的数值大约是300 meV。因此,Weiss-Heisenberg-密度泛函理论模型利用“薛定锷蛋”理论和分子场的概念描述了磁化的温度依赖关系,这样一来,对于E≈ 300 meV,我们有居里温度E/3k≈ 1000K,与观测值符合的很好。
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金属轨道
如果我们假定,在合金中镍和铜的金属价均保留为6,那么价电子就要占据6个轨道,而剩下的4.56个电子表现为未共享电子对,要占据2.28个轨道。所以在氩壳层外有8.28个轨道被占据了;而每个原子在氩壳层外剩下0.72个轨道未金属轨道(稳定的轨道共计有9个,即5个3d轨道,1个4s轨道,3个4p轨道)。现在我们假定,在纯铜中,每个原子也要求有0.72个金属轨道,而其余的8.28个轨道则被价电子与未共享电子对所占据。可以把铜原子的氩壳层外的11个电子引入到8.28个轨道中;那么就有11 -8.28= 2.72个未共享电子对和11 -5.44 = 5.56个未配对电子。所以我们断定,铜的金属价近似于5.56。按照同样的论点得出,锌的金属价为4.56,镓、铟为3.56,锗为2.56,砷为1.56等。
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自旋密度波
当Fermi面上存在着几乎平坦的部分,q成为连结两个相对的平面部分上的状态矢量时,则所有的激发能都几乎等于零,从而接近于一维情形。(在超导场合,有关的激发态态密度与Fermi面的形状无关,其态密度-能量曲线与一维电子系的曲线相同,因此,无论多么微弱的引力就会导致电子系的不稳定。) 具有此种Fermi面的电子系在弱相互作用存在时也是不稳定的。铬即是以上述机制而出现自旋密度波磁结构的金属。铬在低于Néel温度308K下呈现出一种特殊的反铁磁状态。在过渡金属氧化物等物质中的反铁磁状态是:过渡金属离子具有局域磁矩,它们彼此相间地沿一个方向互相反平行。然而,在铬中构成反铁磁性的电子,却是在整个晶体中巡游的电子。根据相互作用和Fermi面形状的不同,自旋将形成种种以向上、向下取向区域相间的定态的空间构型。
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相互加强
铁基超导体不同母体的低能光学特征是很不一样的。在不同母体化合物中铁的磁矩大小和磁结构并不相同,所以一般说来,Fermi面嵌套并不是磁矩和磁性的起源。磁矩应该主要是由于铁的3d轨道中有些局域的电子通过洪德耦合效应所产生的。对于245结构体系,由于是半导体,根本没有能带跨越Fermi能,所有铁的3d轨道的电子是局域的,这里的相变主要是由局域磁矩间的交换相互作用所驱动,理论上认为次次近邻的反铁磁交换相互作用起了重要作用。对于11结构体系的铁碲体系,形成反铁磁有序的波矢与Fermi面嵌套波矢不匹配,巡游轨道电子构成的Fermi面没有因为磁有序而打开能隙,但是它们受到的散射显著减小,因而该体系发生的相变也主要是由交换相互作用所驱动。而对铁砷基的体系,反铁磁波矢与Fermi面的嵌套波矢是相匹配的,这的确严重影响了跨越Fermi面的那些能带;由于新的周期出现,导致能带折叠,出现能带混合而在相交叉的区域打开自旋密度波能隙。考虑到不同体系应该有相同的物理本质,我们认为,可能是“薛定锷蛋”在背后驱动,一方面,由|薛定锷鸡>→|薛定锷蛋>→|薛定锷鸡> 的跃迁产生的关联效应和局域磁矩的交换作用同构,另一方面,当关联通道刚好跨越Fermi面时,则打开了自旋密度波相变的能隙。否则很难理解为何能隙打开的大小与相变温度密切相关。Fermi面本身有嵌套效应一定会加强这种磁不稳定性的发生,所以可以相信在铁砷为基的系统,局域磁矩间的反铁磁交换作用和Fermi面嵌套不稳定性两种力量都存在,相互加强,这样才能导致打开能隙大小和相变的温度关联起来。不失一般地看,铁位不同3d轨道上的电子有些是巡游的,有些是局域的并通过原子内的Hund耦合效应形成局域磁矩,这些局域磁矩之间有交换相互作用。并且随体系的不同,铁位上不同轨道的巡游电子和局域电子的相对比例会发生变化。
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扩展临界点
Shen等(1993a)和Dessau等(1993a)进一步描述了铋2212费米能级附近的能带情况。表明靠近Fermi能级附近有一平坦的能带。沿Γ-X和Γ-Y只有一条带与Fermi能级交叉,但是离开这些线则有两个交叉点,各来自Fermi面的一部分。由LDA方法计算可得沿X-M的能带很平坦,而实验上测量得到的结果更平坦,通常理解为是关联效应的特征。这个平坦的区域像是穿过扩展的van Hove临界点的一个截止处,即由一些鞍点组成的线。这个扩展临界点由Gofron等人(1993)首次在钇123中发现,但随后在一系列铜氧化物中也发现了它,在最佳掺杂的p型铜氧化物中总是正好位于Fermi能以下,而在n型铜氧化物中则远低于Fermi能量。由LDA计算得到的能带沿着该线有单一的临界点,或者稍离该线有少数几个与对称性有关的临界点,而不是由扩展临界点组成的线。
离线henryharry2

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只看该作者 59楼 发表于: 01-13  粉丝: 4   好友:3
一条直线
从σ的测量值可以估计电子能的量级或称为有效Fermi能。在准二维系统中,对于铜氧化物高温超导体,Fermi温度~ 1000K,这一数值和自旋-自旋互作用能相近。对于BEDT有机超导体,费米温度~200K,正好是这一系统的金属-非金属转变温度。对于三维系统,还需要利用其他数据来估计m*,方能求出Fermi温度。一些三维系统的超导转变温度与σ的关系也落在同一条直线上,如BKBO、重电子化合物铀铂3和铀铍13;Chevrel相,也是当超导载流子浓度高时产生偏离,钾3碳足球的结果也落在直线上。对这些系统如果假设正常相是Fermi液体,那么就可以求出相应的Fermi温度值。对于重电子超导体,Fermi温度是自旋涨落温度的量级,而对于BKBO及Chevrel相也只稍高于金属-非金属转变和结构相变的温度。对于钾3碳足球得出的Fermi温度~ 470K,还可以求得钾3碳足球的m* = 11m,表明能带也很窄,载流子浓度相当低。从超导转变温度对Fermi温度的数据,可以看出,这些非常规超导体大致处在一条直线上,和常规超导体(如铌、铝)有较大的偏离。